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第562章 曲率度规张量和偏微分方程（第3页）

对于Δr～1m，Δt≤3。3×10^-9s，但我们需要解析τ=10^-12s的现象，所以需要使用自适应网格细化。”

洛德的眼神已经开始涣散。

塔维尔调出第十二个屏幕，上面出现特征值和稳定性分析：“数值求解时还需要处理约束满足问题。

爱因斯坦场方程包含4个约束方程：哈密顿约束和动量约束。

在演化过程中必须保持这些约束得到满足，否则解会发散。

我们使用BSSN形式化，引入辅助变量?=ln(B）4，K_ij是外曲率，?γ_ij=B^{-1}δ_ij，?A_ij=K_ij-(13）Kγ_ij，其中K=γ^ijK_ij。”

“演化方程为：”

她继续推进，“?_t?γ_ij=-2α?A_ij+L_β?γ_ij，?_t?=-αK6+L_β?，?_tK=-D_iD^iα+α(?A_ij?A^ij+K23）+4πGc?α(S+ρ）。

其中α是时移函数，β是位移矢量，S=γ^ijS_ij，ρ=n^μn^νT_μν，n^μ是法向量。”

她调出第十三个屏幕：“对于幽能屏蔽解除的边界条件，我们必须在τ时间内将T_μν从初始值过渡到最终值。

这通过引入光滑过渡函数实现：T_μν(t）=T_μν^final·Θ_τ(t）+T_μν^initial·(1-Θ_τ(t）），其中Θ_τ(t）=(1+erf(tτ））2，erf是误差函数。”

“数值模拟的结果显示，”

塔维尔终于开始做总结，但用的依然是数学语言，“在屏蔽解除后，时空度规会在特征时间t_c～Rc～3。3×10^-4s内经历剧烈振荡。

度规分量g_00和g_rr会出现峰值幅度达10^6量级的振荡，对应空间曲率标量R的峰值可达10^24m^{-2}量级。”

她调出最后一个屏幕，上面是复杂的三维曲面和等高线图：“这种曲率振荡会导致强烈的潮汐力。

对于长度为L的物体，两端加速度差为Δa～c2L|R^r_{trt}|。

代入峰值曲率，对于L=1m，Δa～10^30ms2，远超原子核的结合能阈值～10^28ms2。

因此，所有物质结构都会被潮汐力解构为基本粒子。”

塔维尔关掉所有屏幕，恢复了那副半死不活的表情，但眼中有一丝满足感：“所以陛下，幽能曲率泡轰炸的本质是：通过幽能场的可控解除，诱导时空度规经历一次剧烈的、非线性的瞬态振荡。

这种振荡产生的潮汐力在皮秒到微秒的时间尺度内，将目标区域内的一切物质结构在基本粒子层面解构。

从观测角度看，就是目标区域‘膨胀’然后‘消失’。”

她打了个哈欠：“现在您理解了吗？

如果理解了，我这里有三百页的详细推导和数值模拟代码可以给您看。

如果没理解……嗯，那也很正常。毕竟这只是个入门级的介绍。

我要去调试引力波探测器了，有十七个深空阵列的校准参数偏离了千分之三，虽然对武器使用没影响，但对我的科学研究来说是绝对不能容忍的误差。”

说完，她的身影开始淡化，在完全消失前，最后补充了一句：“哦对了，如果您还想深入了解，我可以给您讲讲量子引力效应对这个过程的影响。

当曲率达到10^24m^{-2}量级时，普朗克尺度的量子涨落会变得显着，可能需要用弦论或圈量子引力的工具来分析时空泡沫的产生和湮灭……

不过我想您今天应该听够了。”

她彻底消失了。

洛德呆呆地坐在指挥椅上，看着面前空荡荡的空气。

舰桥里只有仪器的嗡嗡声和他的呼吸声。

过了足足一分钟，他才喃喃自语：

“我……我刚才是不是被数学公式连续轰炸了十分钟？而且每一秒都比上一秒更可怕？”

他深吸一口气，决定暂时忘记所有关于曲率、度规、张量和偏微分方程的东西。有些知识，还是不知道比较幸福。

“算了，”

他摇摇头，“能用就行。反正虫子死光了，这就够了。”

但在他意识的某个角落，那些公式和符号已经开始生根发芽。

也许有一天，他会真正理解塔维尔今天讲的一切——但绝对不是今天。

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